回路計算 - 合成インピーダンス

RL並列回路の合成インピーダンス

RL並列回路は、抵抗RとコイルLが並列に接続された回路で、下図のような回路になる。

図.1 抵抗RとコイルLが並列接続の回路

並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$を求める場合、
それぞれのインピーダンスの逆数(アドミタンス)を加算して、その逆数をとることにより求められる。

RL並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$は、次式で与えられる。
なお、角周波数$\omega =2\pi f$である。

• 複素数表示の場合

$\begin{array}{rl}\frac{1}{\dot{Z}}& =\dot{Y_1}+\dot{Y_2}=\frac{1}{R}+\frac{1}{j\omega L}\\ \dot{Z}& =\frac{1}{\dot{Y_1}+\dot{Y_2}}=\frac{1}{\frac{1}{R}+\frac{1}{j\omega L}}\\ & =\frac{j\omega RL}{R+j\omega L}\\ & =\frac{j\omega RL(R-j\omega L)}{R^2+(\omega L{)}^2}\\ & =\frac{{\omega }^{2}R{L}^2+j\omega R^{2}L}{R^2+(\omega L{)}^2}\\ & =\frac{{\omega }^{2}R{L}^2}{R^2+(\omega L{)}^2}+j\frac{\omega R^{2}L}{R^2+(\omega L{)}^2}[\mathrm{\Omega }]\end{array}$

$\omega \ge 0,R>0,L>0$であるため、
$\mathrm{\Re }(Z)=\frac{{\omega }^{2}R{L}^2}{R^2+(\omega L{)}^2}>0,\mathrm{\Im }(Z)=\frac{\omega R^{2}L}{R^2+(\omega L{)}^2}>0$となり、
RL並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$のベクトルの向きは、必ず右上向き(複素数平面の第1象限)になる。

• 合成インピーダンスの大きさの場合

$\begin{array}{rl}\dot{Z}& =\frac{1}{\frac{1}{R}+\frac{1}{j\omega L}}\\ & =\frac{j\omega RL}{R+j\omega L}\\ \left|Z\right|& =\frac{\sqrt{(\omega RL{)}^2}}{\sqrt{R^2+(\omega L{)}^2}}\\ & =\frac{\omega RL}{\sqrt{R^2+(\omega L{)}^2}}[\mathrm{\Omega }]\end{array}$

RC並列回路の合成インピーダンス

RC並列回路は、抵抗RとコンデンサCが並列に接続された回路で、下図のような回路になる。

図.2 抵抗RとコンデンサCが並列接続の回路

並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$を求める場合、
それぞれのインピーダンスの逆数(アドミタンス)を加算して、その逆数をとることにより求められる。

RC並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$は、次式で与えられる。
なお、角周波数$\omega =2\pi f$である。

• 複素数表示の場合

$\begin{array}{rl}\frac{1}{\dot{Z}}& =\dot{Y_1}+\dot{Y_2}=\frac{1}{R}+j\omega C\\ \dot{Z}& =\frac{1}{\dot{Y_1}+\dot{Y_2}}=\frac{1}{\frac{1}{R}+j\omega C}\\ & =\frac{R}{1+j\omega RC}\\ & =\frac{R(1-j\omega RC)}{1+(\omega RC{)}^2}\\ & =\frac{R-j\omega R^{2}C}{1+(\omega RC{)}^2}\\ & =\frac{R}{1+(\omega RC{)}^2}-j\frac{\omega R^{2}C}{1+(\omega RC{)}^2}[\mathrm{\Omega }]\end{array}$

$\omega \ge 0,R>0,C>0$であるため、
$\mathrm{\Re }(Z)=\frac{R}{1+(\omega RC{)}^2}>0,\mathrm{\Im }(Z)=\frac{\omega R^{2}C}{1+(\omega RC{)}^2}>0$となり、
RC並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$のベクトルの向きは、必ず右下向き(複素数平面の第4象限)になる。

• 合成インピーダンスの大きさの場合

$\begin{array}{rl}\dot{Z}& =\frac{1}{\frac{1}{R}+j\omega C}\\ & =\frac{R}{1+j\omega RC}\\ \left|Z\right|& =\frac{\sqrt{R^2}}{\sqrt{1^2+(\omega RC{)}^2}}\\ & =\frac{R}{\sqrt{1+(\omega RC{)}^2}}[\mathrm{\Omega }]\end{array}$

LC並列回路の合成インピーダンス

LC並列回路は、抵抗RとコンデンサCが並列に接続された回路で、下図のような回路になる。

図.3 コイルLとコンデンサCが並列接続の回路

並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$を求める場合、
それぞれのインピーダンスの逆数(アドミタンス)を加算して、その逆数をとることにより求められる。

LC並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$は、次式で与えられる。
なお、角周波数$\omega =2\pi f$である。

• 複素数表示の場合

$\begin{array}{rl}\frac{1}{\dot{Z}}& =\dot{Y_1}+\dot{Y_2}=\frac{1}{j\omega L}+j\omega C\\ \dot{Z}& =\frac{1}{\dot{Y_1}+\dot{Y_2}}=\frac{1}{\frac{1}{j\omega L}+j\omega C}\\ & =j\frac{\omega L}{1-{\omega }^{2}LC}[\mathrm{\Omega }]\end{array}$

$\omega \ge 0,L>0,C>0$であるため、
$\mathrm{\Re }(Z)=0,-\mathrm{\infty }<\mathrm{\Im }(Z)=\frac{\omega L}{1-{\omega }^{2}LC}<\mathrm{\infty }$となり、
LC並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$のベクトルの向きは、必ず、虚数軸上となる。

LC並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$は、上式の分母が正・負・ゼロの時、それぞれ$\dot{Z}$のベクトルの向きが変わる。
したがって、$1-{\omega }^{2}LC>0,1-{\omega }^{2}LC<0,1-{\omega }^{2}LC=0$の時で、場合分けして考える必要がある。

• $1-{\omega }^{2}LC>0$の場合

  上式のリアクタンスが正になるため、合成インピーダンスのベクトルは、虚数軸上の正の向きになる。

  
  

• $1-{\omega }^{2}LC<0$の場合

  上式のリアクタンスが負になるため、合成インピーダンスのベクトルは、虚数軸上の負の向きになる。

  
  

• $1-{\omega }^{2}LC=0$の場合

  上式のリアクタンスが無限大になるため、合成インピーダンスのベクトルは、虚数軸上の正の向きに無限大となる。

  インピーダンスが無限大ということは、その回路は開放状態と同じになる。

  
  

  また、$1-{\omega }^{2}LC=0$ すなわち、$\omega =\frac{1}{\sqrt{LC}}$ は、回路の共振条件である。

• 合成インピーダンスの大きさの場合

$\begin{array}{rl}\dot{Z}& =\frac{1}{\frac{1}{j\omega L}+j\omega C}\\ & =\frac{j\omega L}{1-{\omega }^{2}LC}\\ \left|Z\right|& =\frac{\sqrt{(\omega L{)}^2}}{\sqrt{1^2+({\omega }^{2}LC{)}^2}}\\ & =\left|\frac{\omega L}{\sqrt{1+({\omega }^{2}LC{)}^2}}\right|[\mathrm{\Omega }]\end{array}$

RLC並列回路の合成インピーダンス

RLC並列回路は、抵抗R、コイルL、コンデンサCが並列に接続された回路で、下図のような回路になる。

図.4 抵抗R、コイルL、コンデンサCが並列接続の回路

並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$を求める場合、
それぞれのインピーダンスの逆数(アドミタンス)を加算して、その逆数をとることにより求められる。

RLC並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$は、次式で与えられる。
なお、角周波数$\omega =2\pi f$である。

• 複素数表示の場合

$\begin{array}{rl}\frac{1}{\dot{Z}}& =\dot{Y_1}+\dot{Y_2}+\dot{Y_3}=\frac{1}{R}+\frac{1}{j\omega L}+j\omega C\\ \dot{Z}& =\frac{1}{\dot{Y_1}+\dot{Y_2}+\dot{Y_3}}=\frac{1}{\frac{1}{R}+\frac{1}{j\omega L}+j\omega C}\\ & =\frac{j\omega RL}{R+j\omega L-{\omega }^{2}RLC}\\ & =\frac{j\omega RL}{R-{\omega }^{2}RLC+j\omega L}\\ & =\frac{j\omega RL(R-{\omega }^{2}RLC-j\omega L)}{(R-{\omega }^{2}RLC{)}^2+(\omega L{)}^2}\\ & =\frac{{\omega }^{2}R{L}^2+j\omega R^{2}L-j{\omega }^3{R}^2{L}^{2}C}{R^2(1-{\omega }^{2}LC{)}^2+(\omega L{)}^2}\\ & =\frac{{\omega }^{2}R{L}^2}{R^2(1-{\omega }^{2}LC{)}^2+(\omega L{)}^2}+j\frac{\omega R^{2}L-{\omega }^3{R}^2{L}^{2}C}{R^2(1-{\omega }^{2}LC{)}^2+(\omega L{)}^2}\\ & =\frac{{\omega }^{2}R{L}^2}{R^2(1-{\omega }^{2}LC{)}^2+(\omega L{)}^2}+j\frac{\omega R^{2}L(1-{\omega }^{2}LC)}{R^2(1-{\omega }^{2}LC{)}^2+(\omega L{)}^2}[\mathrm{\Omega }]\end{array}$

$\omega \ge 0,R>0,L>0,C>0$であるため、
$\mathrm{\Re }(Z)=\frac{{\omega }^{2}R{L}^2}{R^2(1-{\omega }^{2}LC{)}^2+(\omega L{)}^2}>0,-\mathrm{\infty }<\mathrm{\Im }(Z)=\frac{\omega R^{2}L(1-{\omega }^{2}LC)}{R^2(1-{\omega }^{2}LC{)}^2+(\omega L{)}^2}<\mathrm{\infty }$となり、
RLC並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$のベクトルの向きは、複素数平面の右上(第1象限)または右下(第4象限)または実数軸上となる。

RLC並列回路の合成インピーダンス$\dot{Z}$は、上式の分子(特に、$1-{\omega }^{2}LC$)が正・負・ゼロの時、それぞれ$\dot{Z}$のベクトルの向きが変わる。
したがって、$1-{\omega }^{2}LC>0,1-{\omega }^{2}LC<0,1-{\omega }^{2}LC=0$の時で、場合分けして考える必要がある。

• $1-{\omega }^{2}LC>0$の場合

  上式のリアクタンスが正になるため、合成インピーダンスのベクトルは、右上の向き(第1象限)になる。

  
  

• $1-{\omega }^{2}LC<0$の場合

  上式のリアクタンスが負になるため、合成インピーダンスのベクトルは、右下の向き(第4象限)になる。

  
  

• $1-{\omega }^{2}LC=0$の場合

  上式のリアクタンスが0になるため、合成インピーダンスのベクトルは、実数軸上の正の向きになる。($\dot{Z}=R[\mathrm{\Omega }]$)

  この条件を満たす周波数は反共振周波数であるため、コイルLとコンデンサCの並列回路部分は開放状態と同じになる。

  
  

  また、$1-{\omega }^{2}LC=0$ すなわち、$\omega =\frac{1}{\sqrt{LC}}$ は、回路の共振条件である。

• 合成インピーダンスの大きさの場合

$\begin{array}{rl}\dot{Z}& =\frac{j\omega RL}{R+j\omega L-{\omega }^{2}RLC}\\ & =\frac{j\omega RL}{R-{\omega }^{2}RLC+j\omega L}\\ & =\frac{j\omega RL}{R(1-{\omega }^{2}LC)+j\omega L}\\ \left|Z\right|& =\frac{\sqrt{(\omega RL{)}^2}}{\sqrt{R^2(1-{\omega }^{2}LC{)}^2+(\omega L{)}^2}}\\ & =\frac{\omega RL}{\sqrt{R^2(1-{\omega }^{2}LC{)}^2+(\omega L{)}^2}}[\mathrm{\Omega }]\end{array}$